Takk for at du besøker Naturen. Nettleserversjonen du bruker har begrenset støtte for CSS. For den beste opplevelsen anbefaler vi at du bruker en nyere versjon av nettleseren (eller slår av kompatibilitetsmodusen i Internet Explorer). Samtidig, for å sikre fortsatt støtte, vil vi vise nettsteder uten stiler og JavaScript.
De magnetiske egenskapene til SrFe12O19 (SFO) hard heksaferritt styres av det komplekse forholdet til mikrostrukturen, som bestemmer deres relevans for permanentmagnetapplikasjoner. Velg en gruppe SFO-nanopartikler oppnådd ved sol-gel spontan forbrenningssyntese, og utfør en dyptgående strukturell røntgenpulverdiffraksjon (XRPD) karakterisering ved G(L) linjeprofilanalyse. Den oppnådde krystallittstørrelsesfordelingen avslører den åpenbare avhengigheten av størrelsen langs [001]-retningen på syntesemetoden, noe som fører til dannelsen av flassende krystallitter. I tillegg ble størrelsen på SFO nanopartikler bestemt ved transmisjonselektronmikroskopi (TEM) analyse, og gjennomsnittlig antall krystallitter i partiklene ble estimert. Disse resultatene har blitt evaluert for å illustrere dannelsen av enkeltdomenetilstander under den kritiske verdien, og aktiveringsvolumet er utledet fra tidsavhengige magnetiseringsmålinger, rettet mot å belyse den omvendte magnetiseringsprosessen til harde magnetiske materialer.
Magnetiske materialer i nanoskala har stor vitenskapelig og teknologisk betydning, fordi deres magnetiske egenskaper viser betydelig forskjellig oppførsel sammenlignet med volumstørrelsen, noe som gir nye perspektiver og bruksområder1,2,3,4. Blant nanostrukturerte materialer har M-type heksaferritt SrFe12O19 (SFO) blitt en attraktiv kandidat for permanentmagnetapplikasjoner5. Faktisk, de siste årene har det blitt gjort mye forskningsarbeid på å tilpasse SFO-baserte materialer på nanoskala gjennom en rekke syntese- og prosesseringsmetoder for å optimalisere størrelse, morfologi og magnetiske egenskaper6,7,8. I tillegg har den fått stor oppmerksomhet i forskning og utvikling av utvekslingskoblingssystemer9,10. Dens høye magnetokrystallinske anisotropi (K = 0,35 MJ/m3) orientert langs c-aksen til det sekskantede gitteret 11,12 er et direkte resultat av den komplekse korrelasjonen mellom magnetisme og krystallstruktur, krystallitter og kornstørrelse, morfologi og tekstur. Derfor er kontroll av de ovennevnte egenskapene grunnlaget for å oppfylle spesifikke krav. Figur 1 illustrerer den typiske sekskantede romgruppen P63/mmc til SFO13, og planet som tilsvarer refleksjonen av linjeprofilanalysestudien.
Blant de relaterte egenskapene til ferromagnetisk partikkelstørrelsesreduksjon, fører dannelsen av en enkelt domenetilstand under den kritiske verdien til en økning i magnetisk anisotropi (på grunn av et høyere overflateareal til volumforhold), noe som fører til et tvangsfelt14,15. Det brede området under den kritiske dimensjonen (DC) i harde materialer (typisk verdi er ca. 1 µm), og er definert av den såkalte koherente størrelsen (DCOH)16: dette refererer til den minste volummetoden for avmagnetisering i den koherente størrelsen (DCOH), Uttrykt som aktiveringsvolumet (VACT) 14. Men som vist i figur 2, selv om krystallstørrelsen er mindre enn DC, kan inversjonsprosessen være inkonsekvent. I nanopartikkelkomponenter (NP) avhenger det kritiske volumet av reversering av den magnetiske viskositeten (S), og dens magnetfeltavhengighet gir viktig informasjon om bytteprosessen til NP-magnetisering17,18.
Over: Skjematisk diagram av utviklingen av tvangsfeltet med partikkelstørrelse, som viser den tilsvarende magnetiseringsreverseringsprosessen (tilpasset fra 15). SPS, SD og MD står for henholdsvis superparamagnetisk tilstand, enkeltdomene og multidomene; DCOH og DC brukes for henholdsvis koherensdiameter og kritisk diameter. Nederst: Skisser av partikler av ulik størrelse, som viser veksten av krystallitter fra enkeltkrystall til polykrystallinsk.
Men på nanoskalaen har det også blitt introdusert nye komplekse aspekter, som sterk magnetisk interaksjon mellom partikler, størrelsesfordeling, partikkelform, overflateforstyrrelse og retningen til den enkle magnetiseringsaksen, som alle gjør analysen mer utfordrende19, 20 . Disse elementene påvirker energibarrierefordelingen betydelig og fortjener nøye vurdering, og påvirker dermed magnetiseringsreverseringsmodusen. På dette grunnlaget er det spesielt viktig å forstå korrelasjonen mellom det magnetiske volumet og den fysiske nanostrukturerte M-type heksaferritt SrFe12O19. Derfor, som et modellsystem, brukte vi et sett med SFOer utarbeidet av en bottom-up sol-gel-metode, og nylig utførte forskning. De tidligere resultatene indikerer at størrelsen på krystallittene er i nanometerområdet, og den, sammen med formen på krystallittene, avhenger av varmebehandlingen som brukes. I tillegg avhenger krystalliniteten til slike prøver av syntesemetoden, og mer detaljert analyse er nødvendig for å klargjøre forholdet mellom krystallitter og partikkelstørrelse. For å avsløre dette forholdet, gjennom transmisjonselektronmikroskopi (TEM) analyse kombinert med Rietveld-metoden og linjeprofilanalyse av høy statistisk røntgenpulverdiffraksjon, ble krystallmikrostrukturparametrene (dvs. krystallitter og partikkelstørrelse, form) nøye analysert. . XRPD)-modus. Strukturell karakterisering tar sikte på å bestemme de anisotrope egenskapene til de oppnådde nanokrystallittene og å bevise gjennomførbarheten av linjeprofilanalyse som en robust teknikk for å karakterisere topputvidelse til nanoskalaområdet av (ferritt) materialer. Det er funnet at den volumvektede krystallittstørrelsesfordelingen G(L) avhenger sterkt av den krystallografiske retningen. I dette arbeidet viser vi at supplerende teknikker faktisk er nødvendig for nøyaktig å trekke ut størrelsesrelaterte parametere for å nøyaktig beskrive strukturen og magnetiske egenskapene til slike pulverprøver. Prosessen med omvendt magnetisering ble også studert for å klargjøre forholdet mellom morfologiske strukturkarakteristikker og magnetisk oppførsel.
Rietveld-analyse av røntgenpulverdiffraksjonsdata (XRPD) viser at krystallittstørrelsen langs c-aksen kan justeres ved passende varmebehandling. Det viser spesifikt at topputvidelsen observert i prøven vår sannsynligvis skyldes den anisotrope krystallittformen. I tillegg er konsistensen mellom den gjennomsnittlige diameteren analysert av Rietveld og Williamson-Hall-diagrammet (
Lysfelt-TEM-bildene av (a) SFOA, (b) SFOB og (c) SFOC viser at de er sammensatt av partikler med en platelignende form. De tilsvarende størrelsesfordelingene vises i histogrammet til panelet (df).
Som vi også har lagt merke til i forrige analyse, danner krystallittene i den virkelige pulverprøven et polydispers system. Siden røntgenmetoden er svært følsom for den koherente spredningsblokken, kreves det en grundig analyse av pulverdiffraksjonsdataene for å beskrive de fine nanostrukturene. Her diskuteres størrelsen på krystallittene gjennom karakteriseringen av den volumveide krystallittstørrelsesfordelingsfunksjonen G(L)23, som kan tolkes som sannsynlighetstettheten for å finne krystallitter av antatt form og størrelse, og dens vekt er proporsjonal med den. Volum, i prøven analysert. Med en prismatisk krystallittform kan den gjennomsnittlige volumvektede krystallittstørrelsen (gjennomsnittlig sidelengde i retningene [100], [110] og [001]) beregnes. Derfor valgte vi alle tre SFO-prøver med forskjellige partikkelstørrelser i form av anisotrope flak (se referanse 6) for å evaluere effektiviteten av denne prosedyren for å oppnå nøyaktig krystallittstørrelsesfordeling av materialer i nanoskala. For å evaluere den anisotrope orienteringen til ferrittkrystallittene, ble linjeprofilanalyse utført på XRPD-dataene til de valgte toppene. De testede SFO-prøvene inneholdt ikke praktisk (ren) diffraksjon av høyere orden fra det samme settet med krystallplan, så det var umulig å skille linjeutvidelsesbidraget fra størrelsen og forvrengningen. Samtidig er det mer sannsynlig at den observerte utvidelsen av diffraksjonslinjene skyldes størrelseseffekten, og den gjennomsnittlige krystallittformen er verifisert gjennom analyse av flere linjer. Figur 4 sammenligner den volumvektede krystallittstørrelsesfordelingsfunksjonen G(L) langs den definerte krystallografiske retningen. Den typiske formen for krystallittstørrelsesfordeling er lognormalfordeling. Et kjennetegn ved alle oppnådde størrelsesfordelinger er deres unimodalitet. I de fleste tilfeller kan denne fordelingen tilskrives en eller annen definert partikkeldannelsesprosess. Forskjellen mellom den gjennomsnittlige beregnede størrelsen på den valgte toppen og verdien hentet fra Rietveld-forfiningen er innenfor et akseptabelt område (med tanke på at instrumentkalibreringsprosedyrene er forskjellige mellom disse metodene) og er den samme som fra det tilsvarende settet med fly av Debye Den oppnådde gjennomsnittsstørrelsen stemmer overens med Scherrer-ligningen, som vist i tabell 2. Trenden for volumgjennomsnittlig krystallittstørrelse for de to forskjellige modelleringsteknikkene er svært lik, og avviket til den absolutte størrelsen er svært lite. Selv om det kan være uenighet med Rietveld, for eksempel når det gjelder (110) refleksjon av SFOB, kan det være relatert til riktig bestemmelse av bakgrunnen på begge sider av den valgte refleksjonen i en avstand på 1 grad 2θ i hver retning. Likevel bekrefter den utmerkede overensstemmelsen mellom de to teknologiene metodens relevans. Fra analysen av topputvidelse er det åpenbart at størrelsen langs [001] har en spesifikk avhengighet av syntesemetoden, noe som resulterer i dannelsen av flassete krystallitter i SFO6,21 syntetisert av sol-gel. Denne funksjonen åpner for bruk av denne metoden for å designe nanokrystaller med preferansielle former. Som vi alle vet, er den komplekse krystallstrukturen til SFO (som vist i figur 1) kjernen i den ferromagnetiske oppførselen til SFO12, så form- og størrelsesegenskapene kan justeres for å optimalisere utformingen av prøven for applikasjoner (som permanent magnetrelatert). Vi påpeker at krystallittstørrelsesanalyse er en kraftig måte å beskrive anisotropien til krystallittformer, og styrker de tidligere oppnådde resultatene ytterligere.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC-valgt refleksjon (100), (110), (004) volumveid krystallittstørrelsesfordeling G(L).
For å evaluere effektiviteten av prosedyren for å oppnå den nøyaktige krystallittstørrelsesfordelingen av nanopulvermaterialer og bruke den på komplekse nanostrukturer, som vist i figur 5, har vi bekreftet at denne metoden er effektiv i nanokomposittmaterialer (nominelle verdier). Nøyaktigheten av saken er sammensatt av SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Disse resultatene er helt i samsvar med Rietveld-analysen (se bildeteksten til figur 5 for sammenligning), og sammenlignet med enkeltfasesystemet kan SFO-nanokrystaller fremheve en mer platelignende morfologi. Disse resultatene forventes å anvende denne linjeprofilanalysen på mer komplekse systemer der flere forskjellige krystallfaser kan overlappe uten å miste informasjon om deres respektive strukturer.
Den volumveide krystallittstørrelsesfordelingen G(L) av utvalgte refleksjoner av SFO ((100), (004)) og CFO (111) i nanokompositter; Til sammenligning er de tilsvarende Rietveld-analyseverdiene 70(7), 45(6) og 67(5) nm6.
Som vist i figur 2 er bestemmelsen av størrelsen på det magnetiske domenet og riktig estimering av det fysiske volumet grunnlaget for å beskrive slike komplekse systemer og for en klar forståelse av samspillet og strukturell rekkefølge mellom magnetiske partikler. Nylig har den magnetiske oppførselen til SFO-prøver blitt studert i detalj, med spesiell oppmerksomhet til reverseringsprosessen av magnetisering, for å studere den irreversible komponenten av magnetisk susceptibilitet (χirr) (Figur S3 er et eksempel på SFOC)6. For å få en dypere forståelse av magnetiseringsreverseringsmekanismen i dette ferrittbaserte nanosystemet, utførte vi en magnetisk relaksasjonsmåling i det omvendte feltet (HREV) etter metning i en gitt retning. Vurder \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (se figur 6 og tilleggsmateriale for flere detaljer) og få deretter aktiveringsvolumet (VACT). Siden det kan defineres som det minste volumet av materiale som kan reverseres sammenhengende i en hendelse, representerer denne parameteren det "magnetiske" volumet som er involvert i reverseringsprosessen. Vår VACT-verdi (se tabell S3) tilsvarer en kule med en diameter på omtrent 30 nm, definert som den koherente diameteren (DCOH), som beskriver den øvre grensen for systemets magnetiseringsreversering ved koherent rotasjon. Selv om det er en enorm forskjell i det fysiske volumet av partikler (SFOA er 10 ganger større enn SFOC), er disse verdiene ganske konstante og små, noe som indikerer at magnetiseringsreverseringsmekanismen til alle systemer forblir den samme (i samsvar med det vi hevder er enkeltdomenesystemet) 24 . Til slutt har VACT et mye mindre fysisk volum enn XRPD og TEM-analyse (VXRD og VTEM i tabell S3). Derfor kan vi konkludere med at bytteprosessen ikke bare skjer gjennom koherent rotasjon. Merk at resultatene oppnådd ved å bruke forskjellige magnetometre (Figur S4) gir ganske like DCOH-verdier. I denne forbindelse er det svært viktig å definere den kritiske diameteren til en enkelt domenepartikkel (DC) for å bestemme den mest rimelige reverseringsprosessen. I henhold til vår analyse (se tilleggsmateriale), kan vi slutte at den oppnådde VACT involverer en usammenhengende rotasjonsmekanisme, fordi DC (~0,8 µm) er veldig langt fra DC (~0,8 µm) til partiklene våre, det vil si dannelse av domenevegger er ikke Da fikk sterk støtte og fikk en enkelt domenekonfigurasjon. Dette resultatet kan forklares ved dannelsen av interaksjonsdomenet25, 26. Vi antar at en enkelt krystallitt deltar i et interaksjonsdomene, som strekker seg til sammenkoblede partikler på grunn av den heterogene mikrostrukturen til disse materialene27,28. Selv om røntgenmetoder bare er følsomme for den fine mikrostrukturen til domener (mikrokrystaller), gir magnetiske relaksasjonsmålinger bevis på komplekse fenomener som kan oppstå i nanostrukturerte SFO-er. Derfor, ved å optimalisere nanometerstørrelsen til SFO-kornene, er det mulig å forhindre bytte til multi-domene inversjonsprosessen, og dermed opprettholde den høye tvangsevnen til disse materialene.
(a) Den tidsavhengige magnetiseringskurven til SFOC målt ved forskjellige reversfelt-HREV-verdier etter metning ved -5 T og 300 K (angitt ved siden av de eksperimentelle dataene) (magnetisering er normalisert i henhold til vekten av prøven); for klarhetens skyld, Innlegget viser eksperimentelle data på 0,65 T-felt (svart sirkel), som har best passform (rød linje) (magnetisering er normalisert til startverdien M0 = M(t0)); (b) den tilsvarende magnetiske viskositeten (S) er den inverse av SFOC A-funksjonen til feltet (linjen er en veiledning for øyet); (c) et aktiveringsmekanismeskjema med fysisk/magnetisk lengdeskaladetaljer.
Generelt sett kan magnetiseringsreversering skje gjennom en rekke lokale prosesser, for eksempel domeneveggkjernedannelse, forplantning og pinning og frigjøring. Når det gjelder ferrittpartikler med ett domene, er aktiveringsmekanismen nukleasjonsmediert og utløses av en magnetiseringsendring som er mindre enn det totale magnetiske reverseringsvolumet (som vist i figur 6c)29.
Gapet mellom den kritiske magnetismen og den fysiske diameteren innebærer at den inkoherente modusen er en samtidig hendelse av magnetisk domenereversering, som kan skyldes materialinhomogeniteter og overflateujevnheter, som blir korrelert når partikkelstørrelsen øker 25, noe som resulterer i et avvik fra jevn magnetiseringstilstand.
Derfor kan vi konkludere med at i dette systemet er magnetiseringsreverseringsprosessen veldig komplisert, og innsatsen for å redusere størrelsen i nanometerskalaen spiller en nøkkelrolle i samspillet mellom mikrostrukturen til ferritten og magnetismen. .
Å forstå det komplekse forholdet mellom struktur, form og magnetisme er grunnlaget for å designe og utvikle fremtidige applikasjoner. Linjeprofilanalysen av det valgte XRPD-mønsteret til SrFe12O19 bekreftet den anisotrope formen til nanokrystallene oppnådd ved syntesemetoden vår. Kombinert med TEM-analyse ble den polykrystallinske naturen til denne partikkelen bevist, og det ble senere bekreftet at størrelsen på SFOen som ble utforsket i dette arbeidet var lavere enn den kritiske enkeltdomenediameteren, til tross for bevis på krystallittvekst. På dette grunnlaget foreslår vi en irreversibel magnetiseringsprosess basert på dannelsen av et interaksjonsdomene sammensatt av sammenkoblede krystallitter. Resultatene våre beviser den nære sammenhengen mellom partikkelmorfologien, krystallstrukturen og krystallittstørrelsen som eksisterer på nanometernivå. Denne studien tar sikte på å klargjøre reverseringsmagnetiseringsprosessen til harde nanostrukturerte magnetiske materialer og bestemme rollen til mikrostrukturkarakteristikker i den resulterende magnetiske oppførselen.
Prøvene ble syntetisert ved bruk av sitronsyre som et chelateringsmiddel/drivstoff i henhold til sol-gel-spontanforbrenningsmetoden, rapportert i referanse 6. Syntesebetingelsene ble optimalisert for å oppnå tre forskjellige størrelser av prøver (SFOA, SFOB, SFOC), som var oppnådd ved passende utglødningsbehandlinger ved forskjellige temperaturer (henholdsvis 1000, 900 og 800°C). Tabell S1 oppsummerer de magnetiske egenskapene og finner at de er relativt like. Nanokompositten SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% ble også fremstilt på lignende måte.
Diffraksjonsmønsteret ble målt ved bruk av CuKa-stråling (λ = 1,5418 Å) på Bruker D8 pulverdiffraktometer, og detektorspaltebredden ble satt til 0,2 mm. Bruk en VANTEC-teller for å samle inn data i 2θ-området på 10-140°. Temperaturen under dataregistrering ble holdt på 23 ± 1 °C. Refleksjonen måles med trinn-og-skann-teknologi, og trinnlengden på alle testprøver er 0,013° (2theta); den maksimale toppverdien for måleavstanden er -2,5 og + 2,5° (2theta). For hver topp beregnes totalt 106 kvanter, mens det for halen er ca. 3000 kvanter. Flere eksperimentelle topper (atskilt eller delvis overlappet) ble valgt for videre samtidig analyse: (100), (110) og (004), som skjedde ved Bragg-vinkelen nær Bragg-vinkelen til SFO-registreringslinjen. Den eksperimentelle intensiteten ble korrigert for Lorentz polarisasjonsfaktor, og bakgrunnen ble fjernet med en antatt lineær endring. NIST-standarden LaB6 (NIST 660b) ble brukt til å kalibrere instrumentet og spektral utvidelse. Bruk LWL (Louer-Weigel-Louboutin) dekonvolusjonsmetode 30,31 for å oppnå rene diffraksjonslinjer. Denne metoden er implementert i profilanalyseprogrammet PROFIT-software32. Fra tilpasningen av de målte intensitetsdataene til prøven og standarden med pseudo Voigt-funksjonen, trekkes den tilsvarende korrekte linjekonturen f(x) ut. Størrelsesfordelingsfunksjonen G(L) bestemmes fra f(x) ved å følge prosedyren presentert i referanse 23. For flere detaljer, vennligst se tilleggsmaterialet. Som et supplement til linjeprofilanalysen brukes FULLPROF-programmet for å utføre Rietveld-analyse på XRPD-data (detaljer finnes i Maltoni et al. 6). Kort sagt, i Rietveld-modellen er diffraksjonstoppene beskrevet av den modifiserte Thompson-Cox-Hastings pseudo Voigt-funksjonen. LeBail-foredling av dataene ble utført på NIST LaB6 660b-standarden for å illustrere instrumentets bidrag til topputvidelse. I henhold til den beregnede FWHM (full bredde ved halve toppintensiteten), kan Debye-Scherrer-ligningen brukes til å beregne den volumveide gjennomsnittsstørrelsen til det koherente spredningskrystallinske domenet:
Der λ er røntgenstrålingens bølgelengde, K er formfaktoren (0,8-1,2, vanligvis lik 0,9), og θ er Bragg-vinkelen. Dette gjelder: den valgte refleksjonen, det tilsvarende settet med plan og hele mønsteret (10-90°).
I tillegg ble et Philips CM200-mikroskop som opererer ved 200 kV og utstyrt med et LaB6-filament brukt til TEM-analyse for å få informasjon om partikkelmorfologi og størrelsesfordeling.
Magnetiseringsrelaksasjonsmåling utføres av to forskjellige instrumenter: Physical Property Measurement System (PPMS) fra Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), utstyrt med 9 T superledende magnet, og MicroSense Model 10 VSM med elektromagnet. Feltet er 2 T, prøven er mettet i feltet (henholdsvis μ0HMAX:-5 T og 2 T for hvert instrument), og deretter brukes reversfeltet (HREV) for å bringe prøven inn i koblingsområdet (nær HC) ), og deretter registreres magnetiseringsavfallet som en funksjon av tid over 60 minutter. Målingen utføres ved 300 K. Det tilsvarende aktiveringsvolumet vurderes basert på de målte verdiene som er beskrevet i tilleggsmaterialet.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetiske forstyrrelser i nanostrukturerte materialer. I den nye magnetiske nanostrukturen 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. og Nordblad, P. Kollektiv magnetisk oppførsel. I den nye trenden med nanopartikkelmagnetisme, side 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetisk avslapning i fine partikkelsystemer. Progress in Chemical Physics, s. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, etc. Den nye strukturen og fysikken til nanomagneter (invitert). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Tematisk gjennomgang: fremdriften og utsiktene til harde heksaferritt permanentmagnetapplikasjoner. J. Fysikk. D. Søk om fysikk (2020).
Maltoni, P. etc. Ved å optimalisere syntesen og magnetiske egenskapene til SrFe12O19 nanokrystaller, brukes doble magnetiske nanokompositter som permanente magneter. J. Fysikk. D. Søk på Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Avklare forholdet mellom nanopartikkelmorfologi, kjernefysisk/magnetisk struktur og de magnetiske egenskapene til sintrede SrFe12O19-magneter. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimaliser de magnetiske egenskapene til harde og myke materialer for produksjon av permanente utskiftningsfjærmagneter. J. Fysikk. D. Søk på Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Juster de magnetiske egenskapene til hard-myke SrFe12O19/CoFe2O4 nanostrukturer gjennom sammensetning/fasekobling. J. Fysikk. Chemistry C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. etc. Utforsk den magnetiske og magnetiske koblingen av SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4 nanokompositter. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Heksagonale ferritter: En oversikt over syntese, ytelse og anvendelse av heksaferrittkeramikk. Redigere. alma mater. vitenskap. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D-visualiseringssystem for elektronisk og strukturell analyse. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetisk interaksjon. Frontiers in Nanoscience, s. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. Korrelasjonen mellom størrelsen/domenestrukturen til høykrystallinske Fe3O4 nanopartikler og magnetiske egenskaper. vitenskap. Representant 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnetiske og magnetiske materialer. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Magnetisk interaksjon i silikabelagte nanoporøse komponenter av CoFe2O4 nanopartikler med kubisk magnetisk anisotropi. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Begrensninger av magnetiske opptaksmediebetraktninger. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC etc. Den magnetiske interaksjonen og energibarrieren i kjerne/skall doble magnetiske nanopartikler er forbedret. J. Fysikk. Chemistry C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetiske egenskaper til nanopartikler: utenfor påvirkning av partikkelstørrelse. Kjemi én euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Forbedre magnetiske egenskaper ved å kontrollere morfologien til SrFe12O19 nanokrystaller. vitenskap. Representant 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. og Eliceiri, K. NIH Bilde til ImageJ: 25 år med bildeanalyse. A. Nat. Metode 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Glatthet og gyldighet av krystallittstørrelsesfordeling i røntgenprofilanalyse. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Magnetisk viskositet og mikrostruktur: partikkelstørrelsesavhengighet av aktiveringsvolum. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. og Laureti, S. i magnetisk opptak med ultrahøy tetthet. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukturer og reversering av filmmagnetisering. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolusjon av interaksjonsdomenet i en teksturert finkornet Nd2Fe14B-magnet. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Størrelsesavhengig magnetisk herding i CoFe2O4 nanopartikler: effekten av overflatespinntilt. J. Fysikk. D. Søk på Physics 53, 504004 (2020).
Innleggstid: 11. desember 2021
